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流體力學(xué)與流體機械 版權(quán)信息
- ISBN：9787560840000
- 條形碼：9787560840000 ; 978-7-5608-4000-0
- 裝幀：暫無
- 冊數(shù)：暫無
- 重量：暫無
- 所屬分類：>
流體力學(xué)與流體機械 目錄
前言1 緒論1.1 流體力學(xué)的任務(wù)和發(fā)展簡史1.2 連續(xù)介質(zhì)假設(shè)和流體力學(xué)的研究方法1.3 流體的主要物理性質(zhì)1.4 作用在液體上的力1.5 流體力學(xué)中的力學(xué)模型1.6 牛頓流體和非牛頓流體2 流體靜力學(xué)2.1 靜止流體中壓強的特性2.2 流體靜力學(xué)基本微分方程2.3 重力作用下靜止流體中的壓強分布規(guī)律2.4 靜止流體壓強的表示方法2.5 靜水壓強的量測方法2.6 作用在平面上的靜水總壓力2.7 作用在曲面上的靜水總壓力2.8 流體的相對平衡3 流體動力學(xué)基礎(chǔ)3.1 描述流體運動的兩種方法3.2 流體運動的基本概念3.3 恒定總流的連續(xù)性方程3.4 恒定元流的能量方程3.5 漸變流過流斷面的壓強分布規(guī)律3.6 恒定總流的能量方程3.7 恒定總流能量方程應(yīng)用3.8 總水頭線和測壓管水頭線3.9 恒定總流的動量方程4 流動阻力和水頭損失本4.1 流動阻力和水頭損失的分類及計算4.2 雷諾試驗——層流與紊流4.3 均勻流基本方程4.4 圓管中的層流運動4.5 紊流運動4.6 沿程阻力系數(shù)的變化規(guī)律4.7 邊界層及其分離4.8 局部水頭損失5 孔口、管嘴出流和有壓管路5.1 孔口出流5.2 管嘴出流5.3 短管出流5.4 長管的水力計算5.5 給水管網(wǎng)水力計算基礎(chǔ)5.6 有壓管路中的水擊6 繞流運動6.1 流體微團運動的分析6.2 不可壓縮流體連續(xù)性微分方程6.3 流體運動微分方程(納維－斯托克斯方程)6.4 無旋流動6.5 平面無旋流動6.6 幾種簡單的平面無旋流動6.7 勢流疊加6.8 繞流阻力和升力7 明渠均勻流7.1 明渠均勻流的形成條件和水力特征7.2 明渠均勻流的計算公式7.3 明渠水力*優(yōu)斷面和允許流速7.4 明渠均勻流的水力計算7.5 無壓圓管均勻流的水力計算7.6 復(fù)式斷面渠道的水力計算8 明渠非均勻流8.1 斷面比能和臨界狀態(tài)8.2 明渠流的流動型態(tài)及其判別準則8.3 明渠非均勻急變流8.4 棱柱體平坡渠道上的完整水躍8.5 明渠恒定非均勻漸變流的基本微分方程8.6 棱柱形渠道中恒定非均勻漸變流水面曲線的分析8.7 渠道底坡變化時水面曲線的連接8.8 棱柱形渠道中恒定非均勻漸變流水面曲線的計算9 堰流9.1 堰流及其特征9.2 堰流的基本方程9.3 薄壁堰9.4 實用堰9.5 寬頂堰9.6 小橋孔徑的水力計算10 因次分析和模型試驗10.1 因次分析——白金漢π理論10.2 相似的基本概念I(lǐng)10.3 相似準則10.4 重力和粘性力同時作用下的相似11 滲流11.1 概述11.2 滲流的基本定律——達西定律11.3 單井11.4 井群11.5 流網(wǎng)12 離心式水泵和風(fēng)機12.1 流體機械概述12.2 離心式水泵和風(fēng)機的工作原理和基本構(gòu)造12.3 離心式水泵和風(fēng)機的基本性能參數(shù)12.4 離心式泵和風(fēng)機的基本方程式12.5 離心式泵和風(fēng)機的性能曲線12.6 離心式水泵和風(fēng)機裝置的工況12.7 相似定律和相似準數(shù)12.8 相似定律的應(yīng)用12.9 泵和風(fēng)機的聯(lián)合工作12.10 離心泵吸水條件和汽蝕12.11 泵和風(fēng)機的選擇13 其他常用水泵及風(fēng)機13.1 軸流式泵和風(fēng)機13.2 往復(fù)式泵和壓縮機13.3 螺旋泵13.4 貫流式風(fēng)機13.5 齒輪泵13.6 射流泵附錄A BA,BL型離心泵及sG型管道泵性能附錄B BL型水泵性能表及水泵型號舉例附錄C IS型單級離心泵附錄D T4-72型離心通風(fēng)機參考文獻
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流體力學(xué)與流體機械 節(jié)選
《流體力學(xué)與流體機械》是根據(jù)高等學(xué)校工科基礎(chǔ)課流體力學(xué)教學(xué)大綱編寫的。全書共分13章，內(nèi)容包括：緒論、流體靜力學(xué)、流體動力學(xué)基礎(chǔ)、流動阻力和水頭損失、孔口、管嘴出流和有壓管路、繞流運動、明渠流動、堰流、因次分析和模型試驗、滲流及流體機械等。各章附有內(nèi)容提要、學(xué)習(xí)指導(dǎo)、復(fù)習(xí)思考題、選擇題和習(xí)題。《流體力學(xué)與流體機械》主要適合于土建類給排水、環(huán)境科學(xué)、道路橋梁、土建結(jié)構(gòu)等專業(yè)的流體力學(xué)（水力學(xué)）的教學(xué)用書或參考書，也可作為有關(guān)工程技術(shù)人員、全國注冊工程師流體力學(xué)考試的自學(xué)參考書。
流體力學(xué)與流體機械 相關(guān)資料
插圖：19世紀，工程師們?yōu)榱私鉀Q許多工程問題，尤其是要解決帶有流體粘性影響的問題。1822年，納維建立了粘性流體的基本運動方程；1845年，斯托克斯又以更合理的基礎(chǔ)導(dǎo)出了這個方程，并將其所涉及的宏觀力學(xué)基本概念論證得令人信服。這組方程就是沿用至今的納維－斯托克斯方程（簡稱N-S方程），它是流體動力學(xué)的理論基礎(chǔ)。上面說到的歐拉方程正是N-S方程在理想流體時的特例。N-S方程是以牛頓第二定律和牛頓內(nèi)摩擦定律為基礎(chǔ)推導(dǎo)的，該方程只適合于層流運動的。粘性流體的基本運動微分方程是非線性偏微分方程，其求解的困難性，加上雷諾（1883年，雷諾實驗）提出了紊流運動的概念，使流體運動規(guī)律的求解難以想象。20世紀，普朗特學(xué)派從1904年到1921年逐步將N-S方程作了簡化，從推理、數(shù)學(xué)論證和實驗測量等各個角度，建立了普朗特邊界層理論，能實際計算簡單情形下，邊界層內(nèi)流動狀態(tài)和流體同固體間的粘性力。這一理論既明確了理想流體的適用范圍，又能計算簡單物體運動時遇到的摩擦阻力，使理想流體和粘性流體以普朗特邊界層理論為紐帶得到了統(tǒng)一。到了21世紀，流體力學(xué)的發(fā)展至今還停留在原來的基礎(chǔ)上，但是隨著相關(guān)科學(xué)的發(fā)展，只要人類對科學(xué)的孜孜不倦的追求.沿著從理論到實踐再理論再實踐的科學(xué)研究路線，克服流體力學(xué)的難題將在21世紀得以完成。1.2 連續(xù)介質(zhì)假設(shè)和流體力學(xué)的研究方法一、連續(xù)介質(zhì)基本假設(shè)流體力學(xué)研究對象是流體，從微觀角度分析，流體是由大量的分子構(gòu)成的，分子與分子間不是致密的，并存在空隙，用數(shù)學(xué)觀點分析流體的物理量在空間上的分布是不連續(xù)的，加上分子的隨機的熱運動，也導(dǎo)致物理量在時間的坐標軸也是不連續(xù)的，這樣無法用數(shù)學(xué)方法進行分析研究。然而，流體力學(xué)主要是研究流體的宏觀運動規(guī)律，以宏觀角度去分析，幾乎觀察不到分子問的空隙。比如，對于比水疏松得多的空氣為例，在標準狀態(tài)下，1mm。所含氣體分子就有10個，分子間的間距從宏觀角度來講已是忽略不計了。因此，對于流體的宏觀運動來說，我們可以把流體視為由無數(shù)質(zhì)點組成的致密的連續(xù)體，并認為流體的各物理量的變化隨時問和空間也是連續(xù)的。這種假設(shè)的連續(xù)體稱為連續(xù)介質(zhì)。把流體視為連續(xù)介質(zhì)，可應(yīng)用高等數(shù)學(xué)中的連續(xù)函數(shù)來表達流體中各種物理量隨空間、時間的變化關(guān)系。二、流體力學(xué)的研究方法在研究和解決流體力學(xué)問題時，通常選用理論分析、數(shù)值計算
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